気候系監視速報～気候系の診断情報～

　気象庁では、世界各地で起こった異常気象、それをもたらしたと考えられる大気大循環、海洋の状態等気候系を監視しています。これらの監視結果に基づき、月々の気候系の特徴をとりまとめた「気候系監視速報」を作成しています。
　なお、年間の異常気象・天候や気候系の特徴に関する総合的な情報は「気候変動監視レポート」をご覧ください。
※「気候系監視速報」は、利便性向上のため、2025年5月号（2025年6月発表）より、従来のPDF形式からウェブサイト形式に変更して掲載しています。

気候系の特徴（2025年9月）

海面水温は、太平洋熱帯域では、西部で顕著な正偏差、赤道域の165E以東は負偏差で、ラニーニャ現象時に特徴的な偏差分布が明瞭となり、NINO.3海域の基準値との差は-0.5℃だった。インド洋では、東部で顕著な正偏差、アラビア海は顕著な負偏差となり、８月に続き、負のインド洋ダイポールモード的な偏差分布となった。北西太平洋の20N以北は顕著な正偏差で、東シナ海や西日本周辺は標準偏差の３倍を超えた。
熱帯の大規模な対流圏上層の発散は波数１が卓越し、発散中心となったインド洋東部～海洋大陸の赤道～10Sと10～20Nで対流活動が平年より顕著に活発で、アジアモンスーンに伴う対流活動は全般に平年より活発だった。一方、アフリカ～インド洋西部の赤道域では対流活動は顕著に不活発で、太平洋赤道域の日付変更線付近も不活発だった。季節内変動は不明瞭で、北西太平洋での対流活発域の北進も見られなかった。
熱帯域の対流圏の循環は、インド洋は南北両半球対で上層で高気圧性循環偏差、下層で低気圧性循環偏差に、太平洋西部～中部では、上層で低気圧性循環偏差、下層で高気圧性循環偏差となり、太平洋、インド洋ともにウォーカー循環が平年より強かった。
北半球の亜熱帯ジェット気流は、全般に平年より強く、東アジア～北太平洋では平年と比べてやや北偏するとともに、対流圏上層では波列状の偏差パターンがみられ、東アジアでは高気圧性循環偏差が卓越した。対流圏下層では、北西太平洋亜熱帯域で高気圧性循環偏差が卓越した。
500hPa高度では、極渦は東シベリアの北で平年と比べて強く、ヨーロッパ北部～西シベリアで正偏差となった。半球規模で波列状の偏差パターンが卓越し、カナダ北部、地中海周辺、東アジア、アリューシャン列島の南で正偏差、アラスカの南、米国東部、英国の西、カスピ海～モンゴルで負偏差となった。東アジアの海面気圧は、シベリア南部で顕著な負偏差になるなど、ユーラシア大陸上が広く負偏差となる一方、日本の南海上は顕著な正偏差となった。
日本の天候は、気温は、全国でかなり高く、沖縄・奄美では1946年の統計開始以降最も高い記録となった。日本の月平均気温偏差は+2.49℃で、1898年の統計開始以降、9月として3番目に高い値だった。降水量は、東日本日本海側と北日本で多く、東日本太平洋側は少なく、沖縄・奄美はかなり少なかった。日照時間は、西日本日本海側を除き多く、北日本太平洋側と沖縄・奄美でかなり多かった。

日本の天候（図1、図2、図3、図4、日本の地域平均気候表）

平均気温：全国的にかなり高かった。日本の月平均気温偏差は+2.49℃で、1898年の統計開始以降、9月として3番目に高い値となった。9月の日本の平均気温は、上昇傾向が続いており、長期的な上昇率は約1.49℃/100年である。
降水量：沖縄・奄美でかなり少なく、東日本太平洋側で少なかった。一方、北日本と東日本日本海側で多かった。
日照時間：北日本太平洋側と沖縄・奄美でかなり多く、北日本日本海側と東日本、西日本太平洋側で多かった。
天候経過：日本付近では偏西風が平年より北に偏って流れやすかったため、全国的に暖かい空気に覆われた。北・東・西日本では、低気圧や前線に向かって暖かい空気が流れ込んだ時期もあり、顕著な高温となった。高気圧に覆われて晴れた日が多く、北日本太平洋側では顕著な多照、北日本日本海側と東日本、西日本太平洋側で多照となった。東日本太平洋側では少雨となった。期間の前半は、台風や本州付近に停滞した前線の影響で、東・西日本で大雨となった所があった。その後も本州付近を低気圧や前線が数日の周期で通過し、北日本や日本海側を中心に大雨となった所があった。沖縄・奄美では期間を通して太平洋高気圧に覆われ、顕著な少雨・寡照、1946年の統計開始以降9月として1位の高温となった。

世界の天候

世界の月平均気温偏差は+0.50℃（速報値）で、1891年の統計開始以降、9月として3番目に高い値となった。9月の世界の平均気温は、上昇傾向が続いており、長期的な上昇率は約0.74℃/100年（速報値）である（図5）。
主な異常天候発生地域は次のとおり（図6）。

東アジア東部～南部、中央シベリア南部、ヨーロッパ北部及びその周辺、カナダ中部～西部で異常高温となった。

中央シベリア及びその周辺、カリマンタン島及びその周辺、カスピ海周辺、ヨーロッパ中部、ボリビア～アルゼンチン北部で異常多雨、ロシア西部及びその周辺、カナダ南部及びその周辺で異常少雨となった。

海況

太平洋赤道域の海面水温は、中部から東部にかけて負偏差、西部で顕著な正偏差となった（図7）。NINO.3海域の月平均海面水温偏差及び基準値との差はともに-0.5℃だった（図8）。
北太平洋では、熱帯の西部及び中緯度帯で顕著な正偏差となった。
南太平洋では、西部から中緯度帯の東部にかけて顕著な正偏差となった。
インド洋では、中部から東部にかけて顕著な正偏差、西部で顕著な負偏差となった。
北大西洋では、熱帯から中緯度帯の西部にかけて顕著な正偏差、中緯度帯の中部から東部にかけて顕著な負偏差となった。
南大西洋では、中緯度帯の東部で顕著な正偏差となった。

熱帯の対流活動と循環

対流活動は、平年と比べてインド洋熱帯域の東部～インドネシア周辺で活発、インド洋赤道域の中部、太平洋赤道域の西部～中部、北太平洋亜熱帯域の西部～中部で不活発だった（図9）。アジアモンスーン全体の対流活動は平年と比べて活発だった。
赤道季節内振動に伴う対流活発な位相の東進は不明瞭だった（図10）。
対流圏上層では、インド洋熱帯域で南北半球対の高気圧性循環偏差、インドネシア周辺～太平洋熱帯域の中部で南北半球対の低気圧性循環偏差となった。北半球では亜熱帯ジェット気流に沿って波列状の偏差パターンとなり、中東東部、東アジア、北太平洋中部で高気圧性循環偏差となった（図11）。
対流圏下層では、インド洋熱帯域で南北半球対の低気圧性循環偏差、太平洋西部～中部で南北半球対の高気圧性循環偏差となった（図12）。
海面気圧は、太平洋熱帯域で正偏差となり、日本の南では顕著な正偏差となった。南方振動指数は0.0だった（図8）。

北半球の循環

500hPa高度（図13）より、極渦は東シベリアの北で平年と比べて強く、ヨーロッパ北部～西シベリアで正偏差となった。半球規模で波列状の偏差パターンが卓越し、カナダ北部、地中海周辺、東アジア、アリューシャン列島の南で正偏差、アラスカの南、米国東部、英国の西、カスピ海～モンゴルで負偏差となった。
200hPa風速（図14）より、亜熱帯ジェット気流は東アジア～北太平洋中部で平年と比べて強く、やや北偏した。寒帯前線ジェット気流は中央シベリア～カナダで明瞭だった。北大西洋の偏西風は平年と比べて強かった。
海面気圧（図15）は、ヨーロッパ～西シベリア、日本の南で正偏差、英国の西、東アジア～アラスカの広い範囲で負偏差となった。北大西洋の亜熱帯高気圧は平年と比べて強かった。
850hPa気温（図16）は、ヨーロッパ北部、カナダ北部、東アジア～北太平洋中部の中緯度帯で正偏差、中央シベリア北部、英国の西で負偏差となった。

帯状平均場

帯状平均した対流圏の東西風より、北半球では亜熱帯ジェット気流はほぼ平年の位置で強かった。南半球の亜熱帯ジェット気流は南偏した。
帯状平均した対流圏の気温は、広い範囲で高温偏差となった。南半球の成層圏高緯度で高温偏差となった。

その他の情報

図1 月平均気温、月降水量、月間日照時間の平年差（比）（2025年9月）
平年値は1991〜2020年の平均値。

図2 旬降水量及び旬間日照時間地域平均平年比の時系列（2025年7月〜2025年9月）
それぞれの上側が降水量（％）、下側が日照時間（％）。平年値は1991〜2020年の平均値。

図3 地域平均気温平年差の5日移動平均時系列（2025年7月〜2025年9月）
平年値は1991〜2020年の平均値。

図4 9月の日本の月平均気温偏差の経年変化（1898〜2025年）
細線（黒）：各年の平均気温の基準値からの偏差、太線（青）：偏差の5年移動平均値、直線（赤）：長期変化傾向。基準値は1991〜2020年の平均値。

図5 9月の世界の月平均気温偏差の経年変化（1891〜2025年：速報値）
細線（黒）：各年の平均気温の基準値からの偏差、太線（青）：偏差の5年移動平均値、直線（赤）：長期変化傾向。基準値は1991〜2020年の平均値。

図6 異常天候発生地点分布図（2025年9月）

図7 月平均海面水温平年差（2025年9月）
等値線の間隔は0.5°C毎、灰色陰影は海氷域を表す。平年値は1991〜2020年の平均値。

図8 エルニーニョ監視海域の月平均海面水温の基準値との差（°C）（上）と南方振動指数（下）の推移
細線は月平均値、太線は5か月移動平均値を示す（海面水温の基準値はその年の前年までの30年間の各月の平均値、南方振動指数の平年値は1991〜2020年の平均値）。赤色の陰影はエルニーニョ現象の発生期間を、青色の陰影はラニーニャ現象の発生期間を示している。

図9 月平均外向き長波放射量（OLR）平年差（2025年9月）
陰影の間隔は10W/m²毎。平年値は1991〜2020年の平均値。米国海洋大気庁（NOAA）気候予測センター（CPC）より提供されたBlended OLRを用いて作成。

図10 赤道付近（5°N～5°S）の5日移動平均200hPa速度ポテンシャル平年差（左）、850hPa東西風平年差（右）の時間・経度断面図（2025年4月〜2025年9月）
等値線の間隔は、4x10⁶m²/s毎（左）、2m/s毎（右）。平年値は1991〜2020年の平均値。

図11 月平均200hPa流線関数・平年差（2025年9月）
等値線の間隔は10x10⁶m²/s毎。陰影は平年差。平年値は1991〜2020年の平均値。

図12 月平均850hPa流線関数・平年差（2025年9月）
等値線の間隔は2.5x10⁶m²/s毎。陰影は平年差。平年値は1991〜2020年の平均値。

図13 北半球月平均500hPa高度・平年差（2025年9月）等値線の間隔は60m毎。陰影は平年差。平年値は1991〜2020年の平均値。	図14 北半球月平均200hPa風速・風ベクトル（2025年9月）等値線の間隔は10m/s毎。平年の20m/s毎の等値線を茶色で表す。平年値は1991〜2020年の平均値。
図15 北半球月平均海面気圧・平年差（2025年9月）等値線の間隔は4hPa毎。陰影は平年差。平年値は1991〜2020年の平均値。	図16 北半球月平均850hPa気温・平年差（2025年9月）等値線の間隔は3°C毎。陰影は平年差。平年値は1991〜2020年の平均値。

過去の気候系監視速報（2007年3月～2025年8月）

2011年5月号から2021年4月号までは、平年の期間を1981～2010年として記述しています。
2011年4月号までは、平年の期間を1979～2004年として記述しています。
2014年1月号まではJRA-25/JCDASによる大気循環場データに基づいて記述しています。
2014年2月号から2023年4月号まではJRA-55による大気循環場データに基づいて記述しています。
2023年5月号からは気象庁第3次長期再解析（JRA-3Q）による大気循環場データに基づいて記述しています。

項目別の詳細情報

大気の循環・雪氷・海況図表類

2024年3月18日　「大気の循環・雪氷・海況図表類」について、気象庁第3次長期再解析（JRA-3Q）を用いた図表を、熱帯低気圧解析の品質が改善されたデータに基づくものに更新しました。外向き長波放射量（OLR）に基づく1991年以降のすべての図を、米国海洋大気庁（NOAA）気候予測センター（CPC）より提供されたBlended OLRを用いたものに更新しました。
※外向き長波放射量（OLR）関連の図表や指数の値は、米国海洋大気庁（NOAA）気候予測センター（CPC）によるデータの提供状況によっては、更新が遅れる場合や灰色で塗られた欠損表示となる場合があります。

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